В. Я. Покровский, А. Л. Васильев, Н. Б. Болотина, А. Г. Иванова, С. В. Зайцев-Зотов, С. Г. Зыбцев, А. А. Синченко, “Взаимодействие волн зарядовой плотности в моноклинной фазе NbS$_3$”, Письма в ЖЭТФ, 2025, том 121, выпуск 5,страницы 412

Эта публикация цитируется в 1 статье

КОНДЕНСИРОВАННОЕ СОСТОЯНИЕ

Взаимодействие волн зарядовой плотности в моноклинной фазе NbS$_3$

В. Я. Покровский^a, А. Л. Васильев^bcd, Н. Б. Болотина^d, А. Г. Иванова^d, С. В. Зайцев-Зотов^ea, С. Г. Зыбцев^a, А. А. Синченко^f

^a Институт радиотехники и электроники им. В.А.Котельникова РАН, 125009 Москва, Россия
^b Московский физико-технический институт (национальный исследовательский университет), 141701 Долгопрудный, Россия
^c Национальный исследовательский центр “Курчатовский институт”, 123182 Москва, Россия
^d Курчатовский комплекс кристаллографии и фотоники Национального исследовательского центра “Курчатовский институт”, 119333 Москва, Россия
^e Национальный исследовательский университет “Высшая школа экономики”, факультет физики, 105066 Москва, Россия
^f Laboratoire de Physique des Solides, Universite Paris-Saclay, CNRS, 91405 Orsay Cedex, France

Аннотация: В моноклинном политипе NbS$_3$-II, моноклинная ${\mathbf b}$-ось которого совпадает с направлением наибольшей проводимости, при комнатной температуре наблюдаются две волны зарядовой плотности (ВЗП): ВЗП-0 с волновым вектором ${\mathbf q}_0 = 0.5{\mathbf a}^* + 0.352{\mathbf b}^* + 0.5{\mathbf c}^*$ и ВЗП-1 с волновым вектором ${\mathbf q}_1 = 0.5{\mathbf a}^* + 0.298{\mathbf b}^* + 0.5{\mathbf c}^*$. Рентгеновские дифракционные картины, полученные в температурном диапазоне 90–500 K, показали, что ${\mathbf q}_0$ и ${\mathbf q}_1$ зависят от температуры, но для их ${\mathbf b}^*$-координат выполняется соотношение: $2q_0^{{\mathbf b}^*}(T) + q_1^{{\mathbf b}^*}(T) = \text{const} = 1$. Сделан вывод, что волновой вектор ВЗП-1 ${\mathbf q}_1$ определяется не только нестингом поверхностей Ферми, но и значением ${\mathbf q}_0$, подстраиваясь под его вторую гармонику, что свидетельствует о взаимодействии волн зарядовой плотности. Данный вывод подтверждается структурными исследованиями образцов NbS$_3$-II, решетка которых сильно деформирована в связи с высокой концентрацией двойников. В этих образцах ВЗП-0 сохраняется, а волновой вектор ВЗП-1 имеет ${\mathbf b}^*$-компоненту, не связанную с ${\mathbf q}_0$.

Поступила в редакцию: 13.11.2024
Исправленный вариант: 17.01.2025
Принята в печать: 20.01.2025

DOI: 10.31857/S0370274X25030128