Эта публикация цитируется в 13 статьях

Механические свойства, физика прочности и пластичность

Анизотропия резонансной магнитопластичности кристаллов NaCl в магнитном поле Земли

В. И. Альшиц, Е. В. Даринская, М. В. Колдаева, Е. А. Петржик

Институт кристаллографии им. А. В. Шубникова РАН, Москва, Россия

Аннотация: Экспериментально изучена резонансная релаксация дислокационной структуры в нескольких сериях кристаллов с разным примесным составом под действием скрещенных магнитных полей: постоянного поля Земли ${\mathbf B}_{\mathrm{Earth}}$ и переменного радиочастотного поля $\widetilde{\mathbf B}$. Варьировались частота $\nu$ и направление поля накачки $\widetilde{\mathbf B}$, а также ориентация образцов в магнитном поле Земли. Измеренные пики дислокационных пробегов $l(\nu)$ различались высотой и положением резонансной частоты $\nu_{\mathrm{res}}$. Максимальный эффект возникал для дислокаций c направлением $\mathrm L$, ортогональным плоскости магнитных полей, когда векторы $\{{\mathbf L},\widetilde{\mathbf B},{\mathbf B}_{\mathrm{Earth}}\}$ были взаимно перпендикулярны и принадлежали вместе с ребрами образца $\{\mathbf a,\mathbf b,\mathbf c\}$ системе $\langle$100$\rangle$. При этом вариации концентрации $C$ примеси $\mathrm{Ca}$ в кристаллах серии $\mathrm{NaCl}_{\mathrm{Ca}}$ изменяли только высоту пика: $l_{\max}\propto 1/\sqrt{C}$. Повороты поля $\widetilde{\mathbf B}$ в плоскости $(\mathbf b,\mathbf c)$ от положения $\widetilde{\mathbf B}\perp{\mathbf B}_{\mathrm{Earth}}$ до $\widetilde{\mathbf B}\parallel{\mathbf B}_{\mathrm{Earth}}$ также не меняли частоту резонанса, но влияли на его амплитуду. В зависимости от типа кристалла это влияние варьировалось от незначительного (в кристаллах серии $\mathrm{NaCl}_{\mathrm{LOMO}}$) до полного подавления эффекта (в кристаллах серии $\mathrm{NaCl}_{\mathrm{Nik}}$. Частота $\nu_{\mathrm{res}}$ оказалась чувствительной к ориентации образца по отношению к полю ${\mathbf B}_{\mathrm{Earth}}$. Поворот кристалла вокруг ребра $\mathbf a \perp{\mathbf B}_{\mathrm{Earth}}$ на угол $\theta=\angle(\mathbf c,{\mathbf B}_{\mathrm{Earth}})$ заменяет исходный пик для дислокаций $\mathbf L\parallel \mathbf a$ при ориентации образца $\theta=0$ и частоте $\nu^0_{\mathrm{res}}$ на пару пиков с частотами $\nu_{1,2}\approx \nu^0_{\mathrm{res}}\cos\theta_{1,2}$, где $\theta_1=90^\circ-\theta$, $\theta_2=\theta$. Ранее эти пики наблюдались в кристаллах $\mathrm{NaCl}_{\mathrm{Nik}}$ порознь: один при $\widetilde{\mathbf B}\parallel \mathbf c$, а другой при $\widetilde{\mathbf B}\parallel\mathbf b$. В настоящей работе оба пика реализованы одновременно при обеих ориентациях поля $\widetilde{\mathbf B}$ в кристаллах $\mathrm{NaCl}_{\mathrm{LOMO}}$ и $\mathrm{NACl}_{\mathrm{Ca}}$, где нет полного подавления резонанса в полях $\widetilde{\mathrm B}\parallel{\mathbf B}_{\mathrm{Earth}}$.

Поступила в редакцию: 17.07.2012

 Англоязычная версия: Physics of the Solid State, 2013, 55:2, 358–366

Реферативные базы данных:

•