Эта публикация цитируется в 1 статье

Диэлектрики

Суперионные переходы и анизотропия проводимости монокристаллов Na$_{4.6}$FeP$_2$O$_{8.6}$F$_{0.4}$

Н. И. Сорокин

Институт кристаллографии им. А.В. Шубникова РАН, Москва, Россия

Аннотация: Методом комплексного импеданса (5–5 $\cdot$ 10$^5$ Hz) исследована катионная проводимость вдоль $(\sigma_{\parallel[001]})$ и перпендикулярно $(\sigma_{\perp[001]})$ кристаллографическому направлению [001] монокристаллов Na$_{4.6}$FeP$_2$O$_{8.6}$F$_{0.4}$ при 293–734 K. Изучены особенности поведения ионной проводимости в области двух фазовых переходов $T_{\mathrm{tr},1}\sim$ 450 K и $T_{\mathrm{tr},2}\sim$ 545 K. При $T = T_{\mathrm{tr},1}$ для зависимостей $\sigma_{\parallel[001]}(T)$ и $\sigma_{\perp[001]}(T)$ происходит понижение энтальпии активации от 0.45 $\pm$ 0.01 до 0.33 $\pm$ 0.02 eV, а при $T = T_{\mathrm{tr},2}$ на кривой $\sigma_{\parallel[001]}(T)$ имеет место скачок ионной проводимости в $\sim$2 раза, связанный с соразмерным проявлением модуляции кристаллической структуры. Ионный транспорт в кристаллах Na$_{4.6}$FeP$_2$O$_{8.6}$F$_{0.4}$ имеет анизотропный характер: отношение $\sigma_{\parallel[001]}/\sigma_{\perp[001]}$ = 7.7,5.2 и 6.6 при 293 K $(T <T_{\mathrm{tr},1})$, 500 K $(T_{\mathrm{tr},1}<T<T_{\mathrm{tr},2})$ и 700 K $(T <T_{\mathrm{tr},2})$ соответственно. Обсуждается механизм катионной проводимости в кристаллах Na$_{4.6}$FeP$_2$O$_{8.6}$F$_{0.4}$.

Поступила в редакцию: 26.03.2012

 Англоязычная версия: Physics of the Solid State, 2013, 55:2, 306–308

Реферативные базы данных:

•