Аннотация:
Свойства КХД при нулевой барионной плотности хорошо изучены благодаря
методу решеточного моделирования. К сожалению, метод решеточного
моделирования не может быть применен при ненулевой барионной плотности
из-за проблемы знака. Поэтому наши знания о свойствах КХД при ненулевой
барионной плотности очень ограничены. Одним из методов, который
позволяет изучать свойства КХД с барионной плотностью, является
решеточное моделирование теорий, в которых проблема знака отсутствует.
Доклад посвящен результатам решеточного моделирования подобной теории –
$\operatorname{SU}(2)$ КХД с ненулевой барионной плотностью. Расчеты проводились при
нулевой температуре и с двумя ароматами динамических кварков. В рамках
исследования обнаружены несколько фаз исследуемой теории: адронная фаза
при малых значениях химического потенциала ($\mu_q$); фаза
Бозе-Эйнштейновской конденсации скалярных дикварков при промежуточных
значениях $\mu_q$; фаза конденсации кварковых куперовских пар при больших
$\mu_q$. При сверхвысоких плотностях ($\mu_q \sim 1000 MeV$) обнаружен переход
конфайнмент/деконфайнмент, который проявляется себя через рост
Поляковской линии и исчезновение натяжения струны. Так же обнаружено,
что после перехода конфайнмент/деконфайнмент начинает уменьшаться
пространственное натяжение струны и в области $\mu_q>2000 MeV$
пространственное натяжение струны полностью исчезает. Таким образом,
деконфайнмент в плотной среде сильно отличается от температурного
деконфайнмента. А в области $\mu_q>2000 MeV$ кварк-глюонная плазма похожа на
слабовзаимодействующий газ кварков и глюонов, что так же отличается от
кварк-глюонной плазмы при высокой температуре.
|
